Brian Greene
Giai điệu giây và bản giao hưởng vũ trụ
Phần IV - Lý thuyết dây và cấu trúc của không thời gian
Chương 12 Cuộc tìm kiếm lý thuyết - m (10)
Kết quả rất cơ bản và mới này, trong đó vật lý liên kết mạnh của một lý
thuyết được mô tả bởi vật lý yếu của một lý thuyết khác, được gọi là đối
ngẫu mạnh - yếu...
Tính đối ngẫu trong lý thuyết dây
Theo Witten, ta hãy bắt đầu từ một trong số 5 lý thuyết dây, ví dụ như lý
thuyết loại I, chẳng hạn, và hình dung rằng tất cả chín chiều không gian đều
phẳng và không bị cuộn lại. Dĩ nhiên, điều này là hoàn toàn không hiện
thực, nhưng nó sẽ làm cho sự thảo luận của chúng ta trở nên đơn giản hơn.
Vả lại chúng ta cũng sẽ nhanh chóng quay trở lại với các chiều bị cuộn lại.
Trước hết, ta giả thiết rằng hằng số liên kết nhỏ hơn 1 nhiều. Trong trường
hợp đó, lý thuyết nhiễu loạn có thể dùng được và vì vậy, nhiều tính chất của
lý thuyết có thể và thực sự đã tìm ra một cách khá chính xác. Nếu ta tăng
giá trị của hằng số liên kết nhưng vẫn giữ nó khá nhỏ hơn 1, thì các phương
pháp nhiễu loạn vẫn còn áp dụng được. Các tính chất của lý thuyết có thay
đổi đôi chút, ví dụ như các giá trị bằng số liên quan với sự tán xạ của một
dây này trên dây khác sẽ hơi khác, bởi vì khi đó những quá trình có nhiều
vòng trên hình 12.6 sẽ cho những đóng góp lớn hơn khi hằng số liên kết
tăng. Nhưng ngoài những thay đổi đó của những tính chất chi tiết bằng số
ra, nội dung vật lý tổng thể thì vẫn như trước miễn là hằng số liên kết vẫn
nằm trong vương quốc nhiễu loạn.
Khi chúng ta tăng hằng số liên kết trong lý thuyết loại I, vượt qua giới hạn
1, các phương pháp nhiễu loạn không còn áp dụng được nữa, và vì vậy
chúng ta chỉ tập trung xem xét một tập hợp hạn chế các khối lượng và tích
lực phi nhiễu loạn, tức là các trạng thái BPS vì chúng vẫn ở trong khả năng
hiểu biết của chúng ta. Và đây là điều mà Witten đưa ra và sau đó đã được
khẳng định thông qua công trình chung của ông với Joe Polchinski thuộc
Đại học California ở Santa Barbara: Những đặc trưng liên kết mạnh đó của
